И вот далее мы делаем фундаментальное утверждение для теории атома:
чем дальше от атомного ядра происходит переход электрона с орбиты на орбиту, тем медленнее, тем более плавно происходит этот переход. То есть тем медленнее успокаивается атом в его этом переходном процессе, выдавая для спектроскопистов большую длину волны фотона, излучаемого в этом переходе. Поэтому, возвращаясь к нашим цифрам, мы можем сказать, что переход с энергией 5,1 эВ, но происходящий в высоких полях напряжённости, ближних к ядру, может происходить так же быстро, как переход 10,2 эВ (если бы такой был в реальном атоме), но который происходит большую часть его времени в более слабых напряжённостях более дальних от ядра полей.
И вот далее мы делаем фундаментальное утверждение для теории атома:
чем дальше от атомного ядра происходит переход электрона с орбиты на орбиту, тем медленнее, тем более плавно происходит этот переход. То есть тем медленнее успокаивается атом в его этом переходном процессе, выдавая для спектроскопистов большую длину волны фотона, излучаемого в этом переходе. Поэтому, возвращаясь к нашим цифрам, мы можем сказать, что переход с энергией 5,1 эВ, но происходящий в высоких полях напряжённости, ближних к ядру, может происходить так же быстро, как переход 10,2 эВ (если бы такой был в реальном атоме), но который происходит большую часть его времени в более слабых напряжённостях более дальних от ядра полей.
Однако сейчас мы прервёмся в подобных объяснениях для того, чтобы заполнить необходимую для дальнейших наших исследований таблицу соответствия номеров орбит атома, напряжённостей полей на уровнях этих орбит и полных энергий, соответствующих этим орбитам.
Дадим пример методики заполнения этой таблицы (таблица 21.1). Радиусы всех орбит находим по нашей формуле равномерного распределения орбит с шагом длины волны кванта эфира лёгкого слоя электромагнитного вакуума Метагалактики:
Формула для радиусов орбит:
Так, радиус первой орбиты:
Радиус второй орбиты:
и так далее для следующих орбит.
Затем вычисляем значения напряжённостей поля на уровнях орбит по нашей формуле (повторим её здесь для первой орбиты:
В следующем столбце таблицы вычислены потенциальные энергии атомной системы для уровней орбит по классической формуле:
Здесь e это заряд электрона, перемещаемый в поле протона (Е); вообще говоря из бесконечности (как из точки нулевого потенциала поля протона) в точку нахождения электрона (на какую-то атомную орбиту). Но уточним чем является здесь расстояние d для нашего случая «атомного конденсатора». Вспомним, что потенциальную энергию атомной системы в основном состоянии атома (для уровня первой электронной орбиты) мы уже находили, отталкиваясь от практического значения энергии ионизации 13,6 эВ. Для сдвинутой «вниз» энергетической шкалы с нулевым уровнем энергии, соответствующим удалению электрона на бесконечность, то есть уровню свободного от атома электрона, уровень потенциальной энергии атома оказывался вдвое меньшим полной энергии атома (13,6 эВ) и составлял величину
При этом тем потенциалом, под которым находился электрон первой орбиты, был потенциал (27,2 В). Проверяем:
если потенциал поля первой орбиты равен (27,2 В), то потенциальная энергия атомной системы с электроном в ней на первой орбите равна
Но тогда то расстояние d, на которое был перемещён заряд электрона для того, чтобы поместить его в потенциал (27,2 В), определится следующим образом:
это радиус удаления первой орбиты от протона как источника поля «атомного конденсатора». То есть если одна «обкладка конденсатора» у нас заряжена положительно (протон источник поля), то вторая обкладка заряжается отрицательно (отрицательный электрон с зарядом и уровнем напряжённости орбиты E, отнесённой от источника поля на расстояние d).
Однако далее мы вправе выбрать уровень напряжённости поля первой орбиты за тот начальный, от которого затем, по мере удаления от ядра на уровни следующих орбит, напряжённость поля будет убывать в соответствии с множителем удаления
(функция гиперболы).
Здесь сделаем важное замечание. Классический пример конденсатора это конденсатор с параллельными друг другу обкладками равной площади. Существенно то, что поле E внутри такого конденсатора однородное. И поэтому в нём электрическое поле E при перемещении заряда (у нас электрона) совершает работу:
Причём эта работа электростатической силы в консервативной потенциальной системе, во-первых, не зависит от формы траектории перемещаемого заряда, во-вторых (по определению) равна изменению потенциальной энергии, взятому с противоположным знаком:
В нашем же «атомном конденсаторе» поле Е неоднородно и изменяется по закону Следовательно, выбирая за точку отсчёта поля его уровень на первой орбите
, мы можем записать:
с ростом номера орбиты n.
Но потенциальная энергия системы в поле источника изменяется в зависимости от
как от расстояния точки нулевого потенциала (бесконечность) до точки «около источника поля», при том, что поле E в формуле для потенциальной энергии
однородно, то есть неизменно вдоль каждой силовой линии. То есть для того чтобы воспользоваться формулой, связывающей потенциальную энергию
, поле E и расстояние d, нам надо как бы выровнять наше неоднородное поле и сделать его как бы (по исходной формуле для потенциальной энергии плоского конденсатора) однородным, то есть таким, когда заряд, удаляясь от источника поля (от положительной обкладки конденсатора), двигался бы по одной и той же неизменной силовой линии поля, не убывающей по закону
, но остающейся неизменной по силе её воздействия на заряд (электрон).