Всего за 99.9 руб. Купить полную версию
и его сферической части
Получаем:
Из рассмотрения Рис.3.4 видно, что по мере развития выброса координата его центра масс перемещается с полусферической его части на цилиндрическую часть. В математическом виде это утверждение может быть записано так:
В этих соотношения, как и ранее:
ух=кх - уравнение цилиндрической образующей конуса;
- уравнение образующей сферической части поверхности выброса.
После вычисления интегралов имеем следующие соотношения для определения координаты х*:
При х* ≥ хс:
v1 + v2 = v3 (3.25)
где
Уравнение (3.25) при учете вида соотношений (3.26), (3.27), (3.28) записывается в виде кубического уравнения
В каноническом виде относительно переменной
Это уравнение при учете связи характеристик выброса R и L может быть решено аналитически или численно. Уравнение (3.29) при учете соотношений (3.30), (3.31), (3.32) записывается так:
Откуда
или при учете соотношения
получаем для х* окончательное выражение (случай х* <хс):
Поперечный размер выброса в месте нахождения его центра масс R" может быть определен при использовании геометрических построений Рис.3.4.
Здесь, как и ранее, радиус полусферической "шапки" выброса определяется соотношением:
При большом времени истечения вещества из сопла кратковременный выброс перестраивается в струйный. Для струйного выброса значением начального радиуса R0 можно пренебречь по сравнением с его приращением, т.е.
При этом
и из соотношения (3.29) при учете (3.30), (3.31) и (3.32) получаем асимптотические зависимости для координат центра масс выброса
График зависимости безразмерной координаты центра масс струйного выброса
от коэффициента углового расширения его конической части к представлен на рисунке 3.5.
Как следует из графика этого рисунка увеличение угловой координаты его центра масс приводит к линейному уменьшению 
. Однако, эта зависимость сравнительно слабая. В диапазоне возможных состояний атмосферы, характеризующихся диапазоном коэффициентов углового расширения 0,087 ≤ к ≤ 0,364 (классы устойчивости атмосферы от В до Е по классификации Пасквилла) безразмерное значение продольной координаты изменяется от
Рис. 3.5. Зависимость безразмерной продольной координаты струйного выброса продуктов горения из сопла от углового коэффициента расширения струи к.
Найдем теперь выражение для поверхностей вовлечения формирующихся кратковременных выбросов. Считаем, что выходящий из сопла газ механически выдавливает окружающий воздух вплоть до полусферического объема (это состояние вещества выброса соответствует временной координате t3 на Рис. 3.4а). Вовлечение в выброс начинает происходить при t > t3 через образующуюся коническую его поверхность. Площадь вовлечения окружающей среды при этом запишется так:
SB = π (R + R0) × L.обр
где
длина образующей конической поверхности,
α - угол конической поверхности выброса.
Учитывая связь угла а и коэффициента углового расширения потока к:
к = tgα
находим для образующей следующее Lобр выражение:
Подставляя в выражение для площади вовлечения вместо Lобр его выражение, получаем:
При учете формулы для радиуса R получаем окончательное выражение для поверхности вовлечения кратковременного выброса. Оно имеет вид:
На графике Рис.3.6 представлена зависимость безразмерной (отнесенной к площади соплового сечения) поверхность вовлечения кратковременного выброса от безразмерной длины выброса для различных значений углового расширения к :
Как следует из этого графика, безразмерная поверхность вовлечения
растет с увеличением безразмерной длины выброса
. Увеличение угла расширения потока (фактически коэффициента вовлечения) приводит к более резкому возрастанию 
.
Рис. 3.6. Зависимость безразмерной площади вовлечения в кратковременный выброс от его безразмерной длины для различных значений коэффициента углового расширения потока.
Вычислим теперь объем кратковременного сформировавшегося выброса, состоящего из усеченного конуса и полусферы. Получаем:
или подставляя вместо R его значение из (3.33), можно получить выражение для объема выброса через его длину и начальный радиус R0. После громоздких вычислений находим:
