Мы видим (на этом примере), что никакая «квантовая механика» физиков даже близко не подошла к объяснению сути «кванта энергии» Планка и Эйнштейна. Но только классическая квантовая физика способна на подобные подробные толкования сути квантового мира вещества.
В атоме же, излучающем свои «кванты энергии», энергию «большого» кванта можно представить той же величиной, допустим, 13,6 эВ, но излучаемой и передаваемой своими (планковскими) порциями:
где h =
Е = 13,6 эВ или
ν =
Т = сек.
Здесь тоже каждая следующая «порция энергии» h излучается передаётся (и следовательно, «заканчивается») через период времени Т = Этот период примерно вдвое больше, чем период одного полного обращения атомного электрона по первой боровской орбите (
Это красноречиво говорит о том, что квант энергии величины 13,6 эВ излучается во время переходного процесса возбуждённого атома, орбита электрона в котором, в «среднем» её переходном состоянии, примерно вдвое должна быть большей по своей длине, чем орбита «боровского» электрона, то есть должна быть какой-то узкой «переходной-эллиптической», в своём апогее достигающей уровней орбит с высокими номерами. Зря теория «квантовой механики» запретила самой же себе говорить о конкретных орбитах. Если бы она этого не сделала, то толку от неё в физике было бы явно больше.
Об этих орбитах возбуждённых атомов мы поговорим более подробно в следующей главе (Глава 21) настоящей книги.
Но сейчас, осветив разные методы подхода к одной и той же проблеме, а именно, к оценке плотности распределения квантов частиц высокочастотного слоя уровня эфира, мы будем вынуждены ещё ближе подойти к реальной механике движения кварков в нуклоне, ориентируясь при этом на безусловное обеспечение плотностью квантов того реального потока частиц от кварка до антикварка, который необходим для получения вычисленной нами энергии глюона 16,6667 МэВ.
Решающим фактором в уточнении механики нуклона здесь станет тот, что разносторонний динамический подход к проблеме высветил для нас необычный и непривычный по первости факт очень высокой плотности вакуума, которую должен иметь эфир для построения, в условиях горячей Вселенной из кварк-глюонной плазмы, частиц нуклонов, зарождающихся в этот период жизни Метагалактики и Вселенной. Сейчас, к этому моменту наших исследований, мы уже точно определили для себя тот факт (не побоимся этого слова), который говорит о том, что мы сейчас живём в период заключительного этапа расширения Большой Вселенной, когда «картина» Вселенной уже окончательно оформилась, а плотность распределения эфира Метагалактики практически застабилизировалась в течение прошлых нескольких миллиардов лет и будет оставаться такой в течение следующих нескольких миллиардов лет, когда расширение Вселенной окончательно остановится, и она начнёт сжиматься ещё в течение нескольких следующих миллиардов лет, когда снова достигнет той плотности эфира, в которой мы сейчас живём.
Ещё раз заметим о том, что к полученной нами оценке высокой степени плотности эфира мы «долго» привыкали. Но сейчас видим (предполагаем), что даже эту оценку нам придётся скорректировать в сторону ещё большей плотности эфира. Здесь мы оттолкнёмся от того, что поскольку противоположные кварки в нуклоне обмениваются, при собственном вращении кварков частиц, пачками импульсов квантов эфира, при высокой частоте следования этих пачек Гц (пачка в периоде вращения кварка вокруг всей своей оси, когда он посылает эту пачку только в тот момент, когда «смотрит» на противоположный кварк), то приходим к выводу о том, что противоположные пары кварков в нуклоне следят друг за другом не столько именно «в вершинах 6-ти гранника», но гораздо чаще, а практически постоянно на протяжении всего пути их вращения по кварковой орбите внутри нуклона. То есть от 6-ти хордовой орбиты мы приходим, хотя и не к гладкой окружности орбиты, но к очень многохордовой. Количество таких хорд, таким образом, строго определяется следующей цифрой:
И следовательно, мы имеем 83700 пачек из импульсов, излучаемых каждым кварком в сторону противоположного за период одного оборота кварка по нуклонной орбите. Однако эта цифра сейчас чисто иллюстративная и не примет никакого участия в дальнейших расчётах. Потому что в любом случае для нас станет главной цифра требуемого количества квантов частиц в глюоне. И поскольку, к этому моменту исследований, мы определились с философией передачи любой энергии квантами в течение каждой следующей секунды времени, то теперь понимаем, что для получения энергии глюона , он должен передаваться от кварка антикварку в течение каждой следующей секунды потоком квантов частиц высокочастотного эфира, следующих в этом непрерывном (в эквиваленте) потоке с частотой:
Ещё раз заметим о том, что к полученной нами оценке высокой степени плотности эфира мы «долго» привыкали. Но сейчас видим (предполагаем), что даже эту оценку нам придётся скорректировать в сторону ещё большей плотности эфира. Здесь мы оттолкнёмся от того, что поскольку противоположные кварки в нуклоне обмениваются, при собственном вращении кварков частиц, пачками импульсов квантов эфира, при высокой частоте следования этих пачек Гц (пачка в периоде вращения кварка вокруг всей своей оси, когда он посылает эту пачку только в тот момент, когда «смотрит» на противоположный кварк), то приходим к выводу о том, что противоположные пары кварков в нуклоне следят друг за другом не столько именно «в вершинах 6-ти гранника», но гораздо чаще, а практически постоянно на протяжении всего пути их вращения по кварковой орбите внутри нуклона. То есть от 6-ти хордовой орбиты мы приходим, хотя и не к гладкой окружности орбиты, но к очень многохордовой. Количество таких хорд, таким образом, строго определяется следующей цифрой: