За это же время кварк 1, двигаясь почти со скоростью света по хордам 61 и 12 в районе вершины 1 6-ти гранника, проходит расстояние:
·
(эта дистанция в районе точки 1 отмечена на рисунке 20.8 жирными отрезками).
А также, за это же время на этой дистанции кварк 1, вращаясь с собственной частотой делает следующее количество оборотов:
На каждом таком обороте кварк 1 подставляется активной стороной своего кольца под кванты эфира (кванты в структуре глюона) поля кварка излучателя 4 (мы говорим: кварк 1 «смотрит» на кварк 4).
Ещё раз. Поскольку каждый квант эфира, излучаемый кварком 4, достигая кварка 1, заведомо точно сфазирован по своей пространственной фазе (на угол плюс минус что является первичным условием для наших расчётов), а также поскольку этот каждый квант эфира пересекает резонансную зону кварка 1 достаточно «медленно» (за
то, следовательно, в этот промежуток времени он продолжает оставаться точно сфазированным со всеми 156,5 теми положениями кварка 1, когда в этих положениях последний на каждом из своих оборотов точно «смотрит» на кварк излучатель 4.
Итак, за время резонансного взаимодействия между двумя противоположными кварками каждый из квантов эфира, излучённый кварком излучателем, достигает кварка приёмника 1 и эффективно взаимодействует с ним, поворачивая этот кварк приемник на соответствующий угол, а в сумме на угол его поворота с одной хорды на другую следующую (этот угол в 6-ти граннике равен ).
Итак, за время резонансного взаимодействия между двумя противоположными кварками каждый из квантов эфира, излучённый кварком излучателем, достигает кварка приёмника 1 и эффективно взаимодействует с ним, поворачивая этот кварк приемник на соответствующий угол, а в сумме на угол его поворота с одной хорды на другую следующую (этот угол в 6-ти граннике равен ).
Фактически мы только что «разбили» единый глюон кварка 4 на 156 квантов «импульсов» эфира (примем эту цифру 156), заполняющих структуру «полного» глюона. Таким образом, можно считать, что каждый из 156-ти квантов (излучённых кварком 4) должен обладать следующей энергией (при том, что каждый из этих 156-ти квантов может содержать сразу несколько единичных квантов эфира):
Теперь подойдём к этому же процессу формирования глюона из квантов эфира с чисто энергетической стороны. Формула Планка (с нашим в ней значением «кванта действия Н) говорит о том, что нам необходима следующая частота следования квантов в пачке структуре глюона:
То есть период следования квантов эфира в структуре глюона должен быть следующим:
Такой частоты исследования квантов эфира с таким их периодом было бы достаточно, если бы эти кванты излучались кварком 4 в сторону кварка 1 непрерывным потоком «частоколом». Однако кварк 4 вращается с собственной частотой и периодом Т =
. При таком вращении он излучает в сторону кварка 1 кванты: не в течение всего его периода вращения, но только тогда, когда он «смотрит» в сторону кварка 1, движущегося в активной зоне приёма им квантов кварка 4. Но поскольку в одном глюоне 156 пачек квантов эфира (за период излучения-приёма глюона оба кварка 4 и 1 «смотрят» друг в сторону друга 156 раз), то частота излучения этих пачек будет эквивалентна частоте вращения кварка, умноженной на 156:
Мы видим, что оценка частоты потока квантов в структуры глюона сделанная разными методами, «крутится» около одной и той же цифры .
Теперь попытаемся оценить правдоподобность порядка этой цифры совершенно другим методом. Итак, частота следования квантов высокочастотного эфира в любом наперёд выделенном направлении какая она у нас здесь (а именно высокочастотным эфиром мы сейчас занимаемся, когда говорим о резонансных процессах в нуклоне), диктует нам плотность распределения этих квантов метра между квантами вакуума эфира. Но плотность распределения квантов низкочастотного эфира принята у нас на 2 порядка более высокой («линейная плотность»). Это значит, что расстояние между центрами масс колец квантов НЧ эфира
метра. Эт цифра равна размерам гравитационных квантов и размером гравитационных ядер электрогнитных частиц, в том числе и размерам гравитационных ядер квантов эфира. То есть мы приходим к электромагнитному эфиру (низкочастотного его уровня), в котором гравитационные ядра электромагнитных частиц касаются друг друга, но ещё не перекрываются.
Но в настоящую эпоху не столько Метагалактика, сколько низкочастотная Скорлупа Большой Вселенной «распущена» по отношению к начальному состоянию электромагнитного эфира, какое было в области Эфирке «Большого Взрыва», не на те 8 порядков, о которых мы говорили ранее, обсуждая кинематику Вселенной, но, скорее всего, порядков на 5. Почему? Потому что надо учесть процесс гигантской кластеризации эфира самого с собой на всём протяжениипути расширения Большой Вселенной. Учитывая сказанное, мы придём к плотности распределения центров масс только что родившихся в Большом Взрыве электромагнитных частиц порядка м. Но эта плотность это плотность соприкосновения между собой преонных ядер всех частиц (электромагнитных и гравитационных). Потому что, при размерах преона
м, принятых в нашем Великом Ряду Размеров, размеры преонного ядра обязаны быть хотя бы на 2 порядка большими размеров преона. Сами же преонные ядра не должны были перекрываться между собой в такой «маленькой-слабой» для них Сингулярности, какой является Сингулярность рождающейся Вселенной. Они могут перекрываться в той Сингулярности, которая характерна для зарождения гравитации в момент рождения и расширения гравитационной Снежинки, в которой через миллиардо-миллиардолетия зародятся потом вселенные.