Определим средний коэффициент замедления скорости расширения Скорлупы для дискрета скорости, изменяющейся на порядок её величины. Вычисления сделаем на любом простом примере типа следующего. Разобьём дискрет на 10 частей равного времени. Пусть за первый отрезок времени из этих 10-ти тело, двигаясь пока со скоростью 10 единиц в секунду, прошло путь в 10 единиц расстояния. В следующий отрезок, двигаясь со скоростью 9 единиц, оно прошло путь в 9 единиц и так далее. Тогда за все 10 отрезков телом будет пройден путь:
Следовательно, средняя скорость на этом дискрете из 10-ти отрезков времени составит величину:
Тогда к концу всех 8-ми дискретов замедления расширяющаяся Скорлупа Большой Вселенной преодолеет путь:
Приравняем теперь этот путь к найденному пути замедления Вселенной:
откуда время стадии замедления,
или
И тогда конечное время расширения эфирного тела Вселенной:
Время каждого из 8-ми интервалов замедления:
Сейчас мы можем находиться, например, в середине последнего, восьмого, интервала расширения Вселенной, где всё ещё двигаясь от центра Большого Взрыва со скоростью 0,55С, можем пролететь в течение половины интервала времени,
оставшийся путь в направлении «от центра»:
что на порядок уступает размерам Метагалактики. Но мы, вместе с Нашей Метагалактикой, его пройдём, продолжая замедляться, за время:
оставшийся путь в направлении «от центра»:
что на порядок уступает размерам Метагалактики. Но мы, вместе с Нашей Метагалактикой, его пройдём, продолжая замедляться, за время:
миллиардов лет, то есть за период более чем вдвое превышающий время существования планеты «Земля».
Время «сейчас» с момента начала замедления:
И тогда время, прошедшее с момента Большого Взрыва:
Если в конечное время расширения Скорлупы её конечная скорость расширения станет нулевой, то из уравнения
найдём ускорение электромагнитной Скорлупы Вселенной «»:
То есть электромагнитная Скорлупа Нашей Вселенной замедлялась с ускорением (с потерей скорости)
Итак, следуя рассмотренной кинематике, мы можем считать, что находимся по времени от момента расширения Вселенной на отметке
И поскольку мы уже оценили порядок ускорения (, то ту же задачу вполне можем решать, пользуясь не нашим «методом на пальцах», однако вполне понятном школьнику, но можем пользоваться «цивилизованной» формулой равнозамедленного движения (материальной точки), хорошо знакомой тому же школьнику:
Здесь знак замедления скорости тела уже указан («минус»). Поэтому знак самого ускорения () положителен. Причём эту формулу можно применять до момента остановки радиального расширения луча трассы тела (
Почему для решения данной задачи мы вправе использовать именно эту формулу равнозамедленного движения? Потому что фактически «подбрасываем вверх», допустим, эфирное тело Метагалактики в потенциальном гравитационном поле Большой Вселенной, по аналогии с тем, как подбрасываем камень в потенциальном гравитационном поле Земли. И при этом мы помним ещё со школы, что кинематика этой последней задачи вполне определяется данной формулой.
Сейчас мы можем попробовать определить, на каком расстоянии от момента начала замедления мы находимся «сейчас» (
(при полном пути замедления ), что, в первом приближении, не противоречит разработанной ранее концепции).
Сейчас (чуть ниже) мы приведём 2 варианта периодов замедления Вселенной, рассчитанных по формуле равнозамедленного движения точки на пути S, при двух различных значениях ускорения «». Эти примеры покажут, что мы, с полученными цифрами, находимся в допустимом «коридоре» возможных значений ускорений и периодов. Например, стоит нам сейчас слегка уменьшить цифру ускорения «
» (до 0,41
как мы окажемся именно в той точке пути, соответствующей найденному ранее значению пути, оставшегося до полного замедления, но найденного с помощью довольно грубого иллюстративного метода «на пальцах».
Вообще говоря, делая первые прикидки раздувающейся Вселенной, мы находимся сейчас в жутких условиях полнейших неопределённостей. Конечно, некоторые данные нам удалось добыть в ходе многолетней работы. И за целый ряд исходных данных мы готовы «поручиться» потому, что они довольно хорошо и даже по-своему красиво вписываются в физическую природу вещей. Однако на их основе всё же не получается сколько-нибудь «достоверно» оценить ряд других данных, необходимых для грамотного расчёта такого физического объекта, каким является Большая Вселенная. В этом смысле, попробуем привести некоторые примеры, способные красноречиво подчеркнуть, каков может быть разброс характеристик Вселенной при некоторых изменениях её начальных условий, но при изменениях, вполне вписывающихся в закон Здравого Смысла.
При данном конечном отрезке стадии замедления Вселенной и нулевой конечной радиальной скорости эфирной Скорлупы, из уравнения
Вариант 1:
Вариант 2:
(у нас лет при
).
Рис. 20.6
Рисунок 20.6 иллюстрирует эти два примера. Здесь
(у нас лет при
).
Рис. 20.6
Рисунок 20.6 иллюстрирует эти два примера. Здесь
Однако у Большой Вселенной конечный размер стадии замедления вполне может оказаться величиной, допустим, м или
м. Нам это сейчас никак неведомо. И поэтому в данной главе мы лишь иллюстрируем возможные количественные исходы развития Вселенной. Однако от самой философии этого её развития мы отходить не только не собираемся, но на оставшихся страницах главы попробуем, насколько сможем, уточнить: как пространственные параметры Вселенной, так и возможную форму (картинку вид), какую может принять Большая Вселенная. Но уже сейчас нам абсолютно ясно, что физикам от их чисто «энергетической» модели Вселенной до нашей («в картинках») ещё шагать и шагать.