2. Напряжённости поля протона на уровнях орбит:
3. Находим потенциальные энергии атомов:
4. Находим полные энергии атомов:
5. Теперь мы можем найти частоту фотона, соответствующего в каждом атоме порции энергии, равной разности энергий уровней 1001 и 1000, но фотона, излучаемого сразу двумя атомами:
6. Далее учтём, что для того чтобы грамотно связать воедино две полуволны фотонов, излучаемых разными атомами с противоположными полярностями излучаемых в нашу сторону полуволн, мы вводили коэффициент связи полуволн, дающий полуволну истинного излучаемого фотона:
И поскольку частота фотона связана с длиной его волны известной формулой,
то истинная частота фотона определится формулой:
Мы нашли (в пункте 5)
Поэтому, для того чтобы получить частоту фотона, надо полученный нами результат разделить на коэффициент связи полуволн ():
И поскольку частота фотона связана с длиной его волны известной формулой,
то истинная частота фотона определится формулой:
Мы нашли (в пункте 5)
Поэтому, для того чтобы получить частоту фотона, надо полученный нами результат разделить на коэффициент связи полуволн ():
7. В качестве дополнительного вывода по данному примеру рассмотрим резкое различие радиусов удалённости тысячной орбиты в теории Бора и в нашей теории атома.
Радиус тысячной орбиты в теории Бора:
Следовательно, размеры такого атома (его диаметр):
(десятая доля миллиметра).
Такой гигантский атом может запросто увидеть зоркий глаз человека, не говоря уже о школьнике вооружённом лупой с 10-ти кратным увеличением. В этом последнем случае, такой школьник мог бы рассмотреть даже некоторые «детали» атома, и при том без всякого микроскопа.
Наш же подход к теории атома даёт его размер с номером тысячной орбиты (пункт 1):
а диаметр атома (меньше десятой доли микрона).
Эти размеры ещё пока на целый порядок не доходят до длины волны света, уже видимого нашим глазом фиолета То есть такой атом мы не увидим с помощью лучей видимого диапазона длин волн. И это будет соответствовать философии природы: Природа не для того создавала атомы, чтобы их мог видеть глаз человека. Или по-другому: глаз человека не должен видеть атомы; иначе все макро-тела, с которыми мы живём в нашем мире, были бы для нас не «сплошными»-гладкими, но «решётчатыми», что нам, людям, абсолютно не нужно, но наоборот не позволило бы любоваться красотами природы так, как мы ими не перестаём любоваться и восхищаться.
В этой связи дадим совет не растерянным физикам, но школьникам: всегда проверяйте физику философией никогда не ошибётесь.
Теперь найдём те номера действительных переходов, которые могут дать частоту фотона физиков, излучаемую в их переходе 9190. Используя данные таблицы 21.1, имеем следующее.
Переход 510509.
1.
2.
3.
4.
5. Частота фотона, соответствующая двум полуволнам, излучаемым двумя разными атомами:
С поправкой на коэффициент связи:
Эта частота отличается от частоты перехода 9190, вычисленной нами ранее (8883 МГц) на 0,13 %, а от частоты физиков (8872,5 МГц) на 0,25 %.
Переход 511510.
1.
2.
3.
4.
Эта частота отличается от вычисленной нами ранее (8883 МГц) на 0,28 %, а от частоты физиков (8872,5 МГц) на 0,16 %.
Теперь рассчитаем по нашей методике тот переход, который будет соответствовать переходу физиков с частотой фотона
Переход 633632.
1.
2.
3.
4.
Отличие от вычисленной нами ранее частоты перехода 105104 (5769,4 МГц) 0,03 %, а от частоты физиков (5762,9 МГц) 0,08 %.
Рассчитаем по нашей методике частоты излучений ещё нескольких переходов.
Переход 301300.
1.
2.
3.
4.
Переход 101100.
Миллиметровый диапазон волн.
Эта частота попадает в длинноволновую границу начала терагерцового диапазона волн (0,310 ТГц читается так: 0,310 терагерц). Длины волн этого диапазона от 1 мм до 30 мкм (до 30 микрон).
В заключение рассчитаем параметры ещё одного перехода (если такой существует в каком-то гигантском атоме где-то в космосе).
Переход 1000110000.
Мы видим, что даже такой супер-гигантский атом, с размерами микрон (если такой где-то существует) человеческий глаз всё равно не увидит.
Теперь выпишем ряд рассчитанных нами частот фотонов:
101100
101100
301300
10011000
1000110000
Мы видим, что частота излучаемого атомом фотона имеет квадратичную зависимость относительно номера удалённости перехода от ядра. Это объясняется следующим.
1. Энергия фотона имеет линейную зависимость от частоты:
2. Энергия излучаемого атомом фотона вычисляется как разность полных энергий атомной системы в переходах электрона:
Например, Читается это так: порция энергии полного (двухполупериодного) фотона
состоит из двух порций энергии
единичных атомов. Или, по-другому, читается так: порция энергии
излучаемая единичным атомом в виде фотона с частотой фотона
составляет лишь половину (полуволну) от полной энергии фотона
частота которого равна .
Заметим, что величина
Ещё раз отметим, что обе энергии в принятой физиками «сдвинутой» шкале энергий атомных уровней отрицательные. Максимальной энергией (нулевой) здесь является энергия очень больших «верхних» орбит, когда электрон на них становится почти оторванным (свободным) от атома. Поэтому, поскольку орбита расположена выше орбиты
то её энергия больше: