Поэтому и там, в многоэлектронных атомах, орбиты и все переходы электронов на каждой из них обсчитываются фактически по принципу одноэлектронного атома водорода, лишь с малыми естественными добавками, следующими не из «непонятно чего» (читай не из многоэтажной математики), но из модели ядра конкретного атома. Модель ядра обрушивает ненужную математику, пожалуй, на 2 порядка её (математики) величины (вот вам и «продвинутая» квантовая механика с её виртуальными «фононами» и «магнонами»). Вообще говоря, один только этот наш вывод, сформулированный в данном абзаце текста, запросто тянет на очередной фундаментальный для всей последующей физики.
Далее мы сделаем ряд допущений, которые будут согласны с теорией квантовой механики в той её части, которая проверена опытным путём теперь уже векового развития физики. То есть глупо было бы подвергать сомнению все выводы квантовой механики как неклассической теории, но получившей, однако, результаты, совпадающие именно с опытными данными физиков. Ведь мы прекрасно теперь знаем, как квантовая механика в первой трети 20-го века подстраивалась под опыт, спорить с которым любой теории бесполезно. Сначала была первая её редакция, которую теперь называют «старой редакцией». Потом была новая редакция, улучшавшаяся затем всевозможными поправками. Но можно сказать, что всё крутилось вокруг первой («боровской») атомной орбиты. Параметры этой орбиты в наибольшей степени согласуются: с одной стороны сразу с несколькими физическими постоянными, с другой стороны с классикой физики в части верных тогда представлений физиков о движении электрона частицы по круговым и эллиптическим орбитам вокруг протона ядра одноэлектронного атома; с третьей стороны параметры орбиты согласуются с теорией излучений Макса Планка; с четвёртой стороны с опытными данными спектроскопии. Это только потом, вконец разбушевавшись и фактически открестившись от классики, эта «квантовая механика» ступила на путь чисто вероятностного, то есть почти чисто математического описания атомных процессов, не заботясь уже в этих описаниях с их согласованностью с классикой. Но и здесь Нильс Бор, как бы посылая «последний привет» классике, вынужден был, в результате мучительных раздумий, принять «принцип соответствия», согласно которому все параметры атома, тогда, когда электрон фактически отрывается от атома, переходя на очень высокие уровни возбуждения и становясь почти свободным, то эти параметры такого атомного электрона должны быть жёстко подчинены классике физики, то есть принципам не микро-атомной физики (допускающим отступление там от классики), но принципам «макро-физики», проверенным веками.
Самыми же главными характеристиками первой орбиты стали два её «классических» параметра, ставших фактически «табличными»:
1) линейная скорость движения электрона по орбите
2) радиус первой орбиты а точнее
И хотя оба этих параметра остались до сих пор фактически ненаблюдаемыми, но на их основе вычисляются все другие параметры классического движения электрона по круговой орбите, такие как период обращения по орбите частота обращения по орбите
импульс mV, момент количества движения
кинетическая энергия электрона
Последнюю мы ещё раз вычислим:
или
Далее мы обратимся не к физике, но к химии. Ещё задолго до атомной теории физиков другие учёные, химики, уже добыли из своих многочисленных опытов, причём добыли разными методами исследований, такую важнейшую характеристику для каждого атома периодической системы Менделеева как «энергия ионизации атома». В науке химии она исчисляется в единицах кДж/моль («килоджоуль на моль»). Для одноэлектронного водорода величина этой характеристики равна:
Здесь 96,486 это переводной коэффициент из единицы энергии «кДж/моль» в единицу энергии «электронвольт».
Вводя эту опытную характеристику в «физическую» теорию атомных процессов, мы сейчас лишь согласуем её с принятой физиками «сдвинутой вниз» шкалой энергетических состояний атома, где фактически все состояния энергий со связанным в системе электроном имеют отрицательные значения. Энергия же ионизации атома водорода это та полная энергия, которой обладает водород в своём основном (не возбуждённом) состоянии при нормальной («комнатной» лабораторной) температуре пребывания газа водорода. У физиков это основное состояние любого атома соответствует тому, в котором любой (связанный) электрон любого атома находится на первой (боровской) орбите. Поэтому
Здесь 96,486 это переводной коэффициент из единицы энергии «кДж/моль» в единицу энергии «электронвольт».
Вводя эту опытную характеристику в «физическую» теорию атомных процессов, мы сейчас лишь согласуем её с принятой физиками «сдвинутой вниз» шкалой энергетических состояний атома, где фактически все состояния энергий со связанным в системе электроном имеют отрицательные значения. Энергия же ионизации атома водорода это та полная энергия, которой обладает водород в своём основном (не возбуждённом) состоянии при нормальной («комнатной» лабораторной) температуре пребывания газа водорода. У физиков это основное состояние любого атома соответствует тому, в котором любой (связанный) электрон любого атома находится на первой (боровской) орбите. Поэтому