F11, звуковые волны от музыкальных инструментов, воздействующие на блок.
Наиболее сильными воздействующими факторами, являются резонансы Шумана с частотами 7,83 Гц и 14,1 Гц. Кроме того, как показано на рис. 42, возможно первичное возбуждающее воздействие от пирамид, дольменов, менгиров, кромлехов. Здесь могут быть три основные частоты; опять же первый и второй резонансы Шумана в 7,83 Гц и 14,1 Гц и частота Хеопса (от пирамиды Хеопса) в 12,25 Гц. Автор Александр Матанцев, выявил, что между частотой Хеопса fхеопса и первым резонансом Шумна f Шумана существует простая связь:
fХеопса = fШумна π/2
Теперь составим моды для первого резонанса Шумана:
7,83 Гц 15,66 Гц 31,32 Гц 62,64 Гц 125,28 Гц 250,56 Гц 501,12 Гц 1002,24 Гц
Блок для левитации с четырехступенчатыми взаимно перпендикулярными объемами создан не случайно, а с определенными размерами, настроенными на резонансы Шумна и его моды. Внешняя взаимно-перпендикулярная структура имеет в воздухе резонанс на частоте 5021,12 Гц, это 7 мода от основного резонанса Шумна в 7,83 Гц. Если взять скорость распространения звука в воздухе при 20 градусах, равную 343 м/с, то резонансная частота составит:
343/2х1 = 501,12 Гц; где х1 = 0,342 м размеры внешних ступеней. Они обозначены на рис. 229 через А1.
Таким образом, внешняя взаимно перпендикулярная воздушная структура настроена четко на главный резонанс Шумна, вернее, на его 7 моду.
Внутренняя взаимно перпендикулярная воздушная структура настроена на второй резонанс Шумна, вернее, на его 7 моду.
Составим моды для второго резонанса Шумана
14,1 Гц 28,2 Гц 56,4 Гц 112,8 Гц 225,6 Гц 451,2 Гц 902,4 Гц.
Если взять скорость распространения звука в воздухе при 20 градусах, равную 343 м/с, то резонансная частота составит:
343/2х2 = 902,4 Гц; где х2 размеры внутренних ступеней. Они обозначены на рис. 82 через А2. 343/2х = 902,4; х2 = 0,1900 м
Блоки с 12-и ступенчатыми взаимно перпендикулярными углублениями
Рис. 43
Рис. 43. Тиуанако. Пример двух блоков со взаимно перпендикулярными ступенями (по 12 ступеней)
Рис. 44
Рис. 44. Пример блока с одним 12-ступенчатым углублением
Рис. 45
Рис. 45. Диаграмма направленности низкочастотных излучений в плоскости, перпендикулярной поверхности блока
Рис. 46
Рис. 46. Диаграмма направленности низкочастотных излучений в плоскости, параллельной поверхности блока
Во взаимно перпендикулярных воздушных объемах формируются фигуры Лиссажу. Сущность фигур Лиссажу заключается в том, что материальная точка может совершать колебания как вдоль оси х, так и вдоль перпендикулярной к ней оси у. Если возбудить оба колебания, материальная точка будет двигаться по некоторой, вообще говоря, криволинейной траектории, форма которой зависит от разности фаз обоих колебаний.
Фигуры Лиссажупредставляют собой замкнутые траектории, прочерчиваемые точкой, совершающей одновременно два гармонических колебания в двух взаимно перпендикулярных направлениях. Они вызывают биения внутри материи, а это самый главный фактор изменения внутреннего состояния, уменьшения веса и возникновение левитации!!
Рис. 46А
Рис. 46А. Взаимно перпендикулярные волны разной амплитуды и разной частоты, область перекрещивания: первая расположена ниже центра на 0,429R, вторая выше центра на 0,429R, частоты пропорциональны 1/R и 1/143R
Для указанных случаев волны Лиссажу получаются самыми разнообразными, показанными на рис. 47.
Рис. 47. Фигуры Лиссажу
Автором этих фигур был Жюль Антуан Лиссажу, французский физик, член корреспондент Парижской АН (1879). Сами фигуры это замкнутые траектории, прочерчиваемые точкой, совершающей одновременно два гармонических колебания в двух взаимно перпендикулярных направлениях.
Кроме того, характер фигур Лиссажу зависит от начальной фазы.
Для большей разницы фаз получаются сложные колебания, показанные на рис. 48
Рис. 48. Колебания Лиссажу для большой разницы частот по горизонтали и вертикали
Рис. 48